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剪切應力或剪切速率的該值稱為臨界剪切應力或臨界剪切速率。在臨界剪切速率點，流體開始發生剪切稀化行為。 屈服應力 乳液、聚合物溶液和熔體是剪切稀化流體的例子。在高度剪切稀化的流體中，粘度達到無限值并且固體的特征變得可見。這種行為在低于臨界剪切應力值（稱為屈服應力）時出現。由于屈服應力而產生的行為或流動響應稱為塑性流動。塑性流動的特點是隨著剪切速率接近零，粘度不斷增加。

此模型寫為含義與上面模型類似，不同的是損傷指標修正改為等效塑性應變（3）最大剪切應變損傷模型：該模型將損傷定義為當最大剪切應變大于某一臨界值時開始和累積的損傷。此模型寫為模型將等效應變修改為剪切變形（通常大于等效塑性應變（2-3倍））（4）最大應變能損傷模型：該模型將損傷定義為當等效應力大于某一臨界值時開始和累積的損傷。在該模型中，損傷是通過應變能累積的。

為了驗證模型的可遷移性，作者進一步進行了不同溫度下的簡單剪切模擬。重要的是，剪切模擬沒有重新標定材料參數，而是直接使用單軸拉伸得到的溫度相關硬化關系。結果顯示，模型能夠較好預測 25 ℃、148 ℃ 和 232 ℃ 下的歸一化剪切應力-剪切應變曲線，說明該硬化參數體系不僅適用于拉伸，也可以推廣到其他加載路徑。文章還給出幾個有價值的結論。

圖5初始屈服應力τ0對宏觀應力——應變曲線的影響 圖6是參考剪切應變率對宏觀應力－應變曲線，可以看出，參考剪切應變率的值從0. 0005s－1 變化到0. 0020s－1時，材料進入到塑性段的應力逐步減小，但進入塑性段時的應變沒有改變。

針對這一問題，作者構建了一套可概括為CMSG-GTN的分析框架：一方面，在傳統GTN模型基礎上引入剪切損傷變量，用于表征低應力三軸度條件下的剪切主導失效；另一方面，將機制型應變梯度理論引入有限元分析，以刻畫超薄板在微尺度下顯著存在的尺寸效應。前者解決了“傳統GTN不擅長描述剪切斷裂”的問題，后者解決了“常規塑性理論忽略微尺度強化”的問題。

，結果如下：等效應力分布：累計剪切應變分布：案例二：顯式與隱式多晶的簡單壓縮對比（包含30個晶粒）（顯式開啟了質量縮放）使用位移邊界條件，沿著X方向施加10%工程應變的拉伸變形，其中等效應力，累計剪切應變以及滑移系統的當前強度為對比指標，結果如下：等效應力分布：累計剪切應變分布：滑移系統的當前強度：

1.2 塑性勢函數HS模型剪切屈服面采用的是不相適應的流動規則，其剪切塑性勢函數如下：式中：Qs為剪切塑性勢函數；ψm為機動剪脹角，由于不允許負剪脹角的存在，當ψm<0時，取0。式中：φm為機動摩擦角；φcv為臨界摩擦角。式中：φ為土體固有剪脹角。

在FCC晶體中，有12種滑移系統可能在塑性變形過程中被激活 通常，樣品的晶體學和應力狀態是決定滑移系統是否活躍的主要因素。試驗過程中試樣所經歷的塑性來自于激活滑移系統的貢獻。臨界分辨剪切應力是確定晶體滑移開始的標準，而FCC金屬材料塑性變形主要由位錯滑移貢獻。以位錯為內變量的本構方程可以對多晶材料的塑性變形做出更加物理的描述和預測，并與微尺度的實驗進行對比分析。

在拉伸-剪切狀態下，最大剪切應力是117 MPa，在對應的情況下，壓力狀態下，最大剪切應力是116 MPa。由此可以看出，在這一組實例中，最危險的結點所受剪切力的幅值相差不大。恒定壓力設置為40 MPa，循環時間在2.5 s時，此時塑性剪應變不再增加，說明在該組算例當中沒有出現塑性應變。針對第三組算例，若將不變的張力設定在30MPa，則剪切力的峰值是30 MPa。

然而對于工程塑性加工鄰域，例如軋制、旋壓、鍛造等負應力三軸度下的成形工藝，GTN模型仍舊具備一定局限性。為此本文在Zhou的模型的基礎上對模型在負應力三軸度下的損傷預測機制做出了進一步修正。 在Zhou的模型中，GTN模型的塑性勢函數為： 上式中、和分別為Mises等效應力、流動應力和靜水應力，和為有效孔洞體積分數和連續介質剪切損傷演化因子，和為材料常數。

模擬結果如下：應力分布結果：晶粒1的剪切滑移：晶粒2的剪切滑移：晶粒50的剪切滑移：單元標號5變形結束后的50個歐拉角分布：

重則直接不收斂、崩潰（segfault/迭代發散），尤其在局部化或剪切帶發展階段更明顯。

然而，變形孿晶在影響應變硬化響應中起著重要作用，也可能在微尺度剪切帶的萌生中起到重要作用。因此提出了一個考慮滑移+孿生＋微剪切帶的FCC結構的晶體塑性模型，并成功預測了低層錯能金屬的織構特征，該方案被大量引用是目前FCC結構考慮孿生+剪切帶的主流晶體塑性模型，并已被集成到damask軟件平臺。

墻鉸模擬墻體的壓彎行為，墻體的剪切行為仍是彈性的，取決于材料的剪切模量，壓彎和剪切行為沒有耦合。但現實中壓彎和剪切是相關的，因壓彎塑性行為發展而導致的墻體開裂會顯著影響剪切行為，其相關性非常復雜，通過墻鉸不能直接模擬這種復雜的相關行為。工程分析中，我們一般通過修正剪切剛度的方法來近似考慮其影響。

讓我們看一下摩擦學中使用的模型，稱為賓漢塑性模型。 使用流體動力剪切應力表征賓漢塑性模型 潤滑脂被廣泛用作潤滑劑，賓厄姆模型是通常用于描述潤滑脂行為的模型。該模型的數學基礎是雷諾方程。使用該模型可以預測軸承行為和核心形成。 賓厄姆模型有兩個參數來表征： 粘度 屈服剪切應力 屈服剪切應力是必須施加到潤滑劑以引發流動的最小流體動力剪切應力。

在大部分的高分子中都可以觀察到上牛頓區域及剪切變稀區域的現象 (但ＬＣＰ可能是個例外)，而下牛頓區域在大部分的熱塑性材料中就不那么明顯了，因為在極高的剪應變速率通常已造成分子的裂化。 另外，熱塑性材料的黏度和溫度有強烈的關系，通常當溫度上升時黏度會明顯的下降。

稱Ds為剪切損傷因子，認為塑性應變的累計造成的剪切性能退化。

修正模型的案例abaqus內置了原始GTN模型可以通過指定材料對應的應力和塑性應變與GTN組合進行模擬，為了方便對比，這里使用自定義的硬化函數Vuhard（swift硬化模型）結合內置GTN與編寫的Vumat子程序進行對比，分別比較拉伸試樣和剪切試樣，所有參數保持相同，區別在于NH-GTN，和zhou-GTN模型包含剪切修正項初始拉伸試樣（拉伸變形30%，材料對應為DP600鋼）

高分子材料的剪切變稀高分子液體的黏度和牛頓流體黏度不同，是隨著剪切速率而變化的，稱作 非牛頓流體，又可以分為賓漢塑性體、假塑性流體和脹流性流體等。大多數的高分子液體屬于假塑性流體。在發生剪切變稀之前，剪切黏度為常數，稱為零剪切黏度。零剪切黏度是高分子材料的一個很重要的常數，與材料的平均分子量相關聯，并且由零切黏度可以求得材料的黏流活化能。